フェリ磁性体における磁壁移動に対するスピン移行トルク効果を解明
―反強磁性体を利用した高速動作磁壁メモリの実現へ道筋―
京都大学化学研究所の小野輝男教授、奥野尭也同博士課程学生、Duck-Ho Kim同研究員らの研究グループは、日本大学の塚本新教授、ミズーリ大学のSe Kwon Kim助教授、高麗大学校のKyung-Jin Lee教授らと共同で、反強磁性的な磁化結合をもつフェリ磁性体の磁壁に対して、電流と磁化の相互作用であるスピン移行トルクが与える効果を実験および理論の両面から解明しました。
磁壁レーストラックメモリは、電流を流した際にはたらくスピン移行トルクによって磁壁の位置を制御する事を基本動作とする、次世代型磁気メモリとして期待されています。近年、高速動作可能な磁壁メモリを実現するうえで、反強磁性体が有力な材料候補として精力的に研究されています。しかしながら、反強磁性体は自発磁化を持たないことから外部磁場による磁化制御が困難なため、反強磁性体の磁壁に作用するスピン移行トルクを実験的に調べた報告はこれまでありませんでした。
本研究では、フェリ磁性合金ガドリニウム・鉄・コバルト(GdFeCo)の磁壁移動に対して、磁壁移動速度に占める非断熱スピン移行トルクの効果が大きいことを実証しました。本成果は、反強磁性体を利用した高速動作の磁壁メモリの実現へ向けた道筋となることが期待されます。
磁性体の磁区と磁区の境界である磁壁を利用した磁壁レーストラックメモリ(図1a)は、不揮発かつ高密度な次世代型磁気メモリとして期待されています。磁壁メモリは、電流を流した際にスピン移行トルクによって磁壁の位置を制御する事を基本動作とします。近年、高速動作可能な磁壁メモリを実現するうえで、反強磁性体が有力な材料候補として精力的に研究されています(図1b)。これは、反強磁性体が強磁性体に比べて数桁高速な磁化ダイナミクスを示すためです。また、反強磁性体は磁場の乱れの影響を受けにくいため、情報記録の安定性が高いと期待されています。しかしながら、外部磁場の影響を受けにくいという利点は同時に、磁壁移動を実験的に制御することが困難であるという欠点でもあるため、反強磁性体の磁壁に作用するスピン移行トルクを実験的に調べた報告はこれまでありませんでした。
https://www.nims.go.jp/mmu/tutorials/magnetism_j.htmlより転載。
[1] S. S. P. Parkin et al., Science, 320, 190 (2008).
フェリ磁性体は、反強磁性的に結合した磁化をもちながら正味の自発磁化を有する物質であり、反強磁性磁化ダイナミクスを実験的に調査することが可能です(図1b)。本研究ではフェリ磁性体に着目し、フェリ磁性金属GdFeCoの磁壁に対してスピン移行トルクが与える効果を実験および理論の両面から調査しました。図2(a)に示すような実験配置を用いて、フェリ磁性体の磁壁移動速度を様々な温度で測定しました。その結果、図2(b)に示すように、スピン移行トルクに起因する磁壁速度が、角運動量補償温度の近傍で符号反転することが明らかになりました。さらに、フェリ磁性体における磁壁速度の理論式を導出して実験データを解析した結果、図2(c)に示すように、角運動量補償温度に対してスピン移行トルクの断熱成分が反対称(青色曲線)、非断熱成分が対称(赤色曲線)な温度依存性を示すことが分かりました。この結果は、磁壁移動速度に占めるスピン移行トルクの非断熱成分が角運動量補償温度で大きくなることを示しています。角運動量補償温度ではフェリ磁性体が反強磁性体と同様の磁化ダイナミクスを示すことから、この実験結果は反強磁性体の磁壁に大きな非断熱スピン移行トルクが働くことを意味しています。
本研究では、反強磁性的な磁化結合をもつフェリ磁性体において磁壁移動速度に占める非断熱スピン移行トルクの効果が大きいことを実証し、反強磁性磁壁をスピン移行トルクによって駆動する可能性を拓きました。本研究によって今後は、反強磁性材料を用いた磁壁レーストラックメモリの実現を目指した研究がさらに活発になると期待されます。
●用語解説●
スピン移行トルク:強磁性金属を流れる伝導電子は、強磁性金属の磁化の方向に交換相互作用によってスピン偏極しています。これは、磁化方向と伝導電子のスピン磁気モーメントの方向をそろえようとする効果です。磁化方向と異なるスピン磁気モーメントを持つ電子が強磁性金属に注入されたとき、磁化と電子スピン磁気モーメントが平行にそろえようとする交換相互作用が働いて、磁化はトルクを受けます。このように、角運動量が電子スピンから磁化へ移行することで働くトルクをスピン移行トルクと呼びます。
反強磁性体とフェリ磁性体:反強磁性体は、隣り合う原子の磁気モーメントが互いに反対方向を向いて整列し、全体として磁化を持ちません。一方、フェリ磁性体は、大きさの異なる磁気モーメントが互いに反対方向を向く(反強磁性体のような磁化結合をもつ)ので、全体として磁化を持ちます。このことは、フェリ磁性体が強磁性体と反強磁性体の両方の性質を持つことを意味しており、フェリ磁性体を使うことで反強磁性体の磁化の運動を調査することができます。
角運動量補償温度:本研究で用いたフェリ磁性合金ガドリニウム・鉄・コバルト(GdFeCo)では、GdおよびFe,Coの磁気モーメントが互いに反対方向を向いています。GdFeCoの温度が変化すると、それにともなってGdとFe,Coそれぞれの磁気モーメントが持つ角運動量の大きさが変化します。このため、Gdの角運動量とFe,Coの角運動量の大きさが等しくなる温度では、GdFeCoは全体として角運動量を持たなくなります。この温度を角運動量補償温度と呼び、フェリ磁性体が反強磁性体と同様の磁化ダイナミクスを示します。